何为表面自由能及如何测试

固体材料表面的精确表征在材料的研究和许多工业产品开发过程中起着至关重要的作用。材料表面的润湿性在油漆、印刷和生物材料与细胞间相互作用等研究领域中同样是一种非常重要的表征参数。可通过测量液体与固体材料间的接触角来表征材料的润湿性。

表面自由能基本理论

著名的杨氏方程描述了固-液-气三相接触的平衡。具体公式如下：

图1 固液气三相点

界面张力γsv、γsl和γlv构成平衡，润湿接触角，即杨氏接触角θY。杨氏方程假定固体表面化学均一且光滑，如果实际样品表面有一定粗糙度，则可以使用粗糙度校准接触角来进行表征，具体方法会在后面的文章中指出。

接触角的一个重要的应用是通过测量接触角能够计算出固体的表面自由能。表面自由能与液体的表面张力的单位均为mN/m（=dynes/cm）。尽管接触角本身能够表征材料表面的润湿性，但接触角的结果与测试的液体有很大关系。

在（1）方程中，表面自由能是通过材料的接触角、液体表面张力和固液之间的界面张力计算得到的。前两者很容易在实验中获得，关键的问题是固液间的界面张力不容易直接测得。为了解决方程中的这个问题，必须要进行一系列假定。关于表面自由能的一系列假定应运而生。

吸附和附着

为能供更清晰的理解不同的理论，必须首先解释下“粘附功”的概念。热力学粘附是指将表面分成两个新表面所需要的功，如图2所示。粘附功方程如下：

图2 粘附和附着

表面自由能计算模型

表1 表面自由能方法总结

OWRK/Fowkes

将表面自由能划分成不同组分的想法假定了固液间界面张力数值取决于测试的固体样品和液体的种类。Fowkes假定固体的表面自由能（液体的表面张力）是单独部分的总和。

Wu

Wu模型受到Owen和Wendt的影响，也将表面自由能分成极性部分和色散部分。

Acid-base

Acid-base模型是近期兴起的表面自由能计算模型。Van Oss，Good和Chaudhury三者提出表面自由能可分为远距离的范德华力相互作用和短距离的极性相互作用。随后，相同的作者也指出，尽管大部分极性作用是发生在临近分子之间，能够通过吸引来改变分子顺序，可改变几个结合分子的直径。可以明确一点，是使用上标A和B来代替路易斯酸碱的相互作用。

Schultz 1&2

Schultz模型能够满足高能表面的表面自由能的计算。尽管从方法角度来说之前说的方法也可以使用，但问题在于高能表面采用接触角方法很可能数值很低或者接近于0。在这种情况下很小的误差会使结果有很大偏差。出于这种原因Schultz模型指出了需要将固体浸润到其他液体里面再用其他液体进行接触角测试。

EOS模型

尽管状态方程有很多不同的形式，做广为熟知的是Neumann提出的方程，如下所示：

当中的常数β=0.0001247是通过实验确定的。该模型只需使用一种液体。针对于该模型目前也有一些争议，争议涉及到常数β是否会恒定不变的；状态方程并没有将表面张力分成不同的部分；状态方程对于测试液体的纯度要求非常高；状态方程不能够像杨氏接触角一样通过热动力学方法解释前进角。

Zisman曲线模型

Zisman模型主要针对液体和固体间接触角接近0°的情况。表面张力的数值与表面自由能不同的是，并没有将其分成极性和色散部分。实际上，表面张力是通过测定同一表面和不同液体之间的接触角获得的。COSθ为Y轴，表面张力是X轴。

图4 Zisman曲线模型

非理想表面的表面自由能

表面自由能通过杨氏方程测试的接触角来确定。杨氏方程是假定固体表面为理想表面，理想表面意味着化学和形貌均一。然而实际上很难找到理想表面，表面或多或少都会有粗糙度的。如果通过接触角计算表面自由能而没有将固体表面的粗糙度考虑进去的话，表面自由能的数值是不准确的。因此针对粗糙表面建议使用粗糙度校准接触角来计算表面自由能。

总结

本文介绍了几种常见的表面自由能模型。表面自由能可根据极性相互作用分成不同的组分。然而，仍然有很多理论上的问题需要去探讨。本文并不能够建议那种模型更好，文章开始处的表中总结了各模型的特点及优点。在实际过程中建议如果需要数据比对的话，尽量使用同一种模型进行表面自由能的计算。

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